Ударная волна

Течение жидкостей и газа
Ползучее течение
Ламинарное течение
Потенциальное течение
Отрыв течения
Вихрь
Неустойчивость
Турбулентность
Конвекция
Ударная волна
Сверхзвуковое течение
[шаблон]

Уда́рная волна́ в поверхность разрыва, которая движется относительно газа и при пересечении которой давление, плотность, температура и скорость испытывают скачок^[1]. Часто путают с понятием волна от удара, это не одно и то же, во втором случае не сами параметры испытывают скачок, а их производные.

Содержание

1 Общие макроскопические свойства ударных волн
- 1.1 Термодинамика ударных волн
- 1.2 Происхождение ударных волн
2 Микроскопическая структура ударной волны
3 Скорость распространения ударной волны
4 Ударные волны в специальных условиях
5 См. также
6 Примечания

[править] Общие макроскопические свойства ударных волн

[править] Термодинамика ударных волн

С макроскопической точки зрения ударная волна представляет собой воображаемую поверхность, на которой термодинамические величины среды (которые, как правило, изменяются в пространстве непрерывно) испытывают устранимые особенности: конечные скачки. При переходе через фронт ударной волны меняются давление, температура, плотность вещества среды, а также скорость её движения относительно фронта ударной волны. Все эти величины изменяются не независимо, а связаны с одной-единственной характеристикой ударной волны, числом Маха. Математическое уравнение, связывающее термодинамические величины до и после прохождения ударной волны, называется ударной адиабатой, или адиабатой Гюгонио.

Ударные волны не обладают свойством аддитивности в том смысле, что термодинамическое состояние среды, возникающее после прохождения одной ударной волной нельзя получить последовательным пропусканием двух ударных волн меньшей интенсивности.

[править] Происхождение ударных волн

Звук представляет собой колебания плотности среды, распространяющиеся в пространстве. Уравнение состояния обычных сред таково, что в области повышенного давления скорость звука (то есть скорость распространения возмущений) возрастает (то есть звук является нелинейной волной). Это неизбежно приводит к явлению опрокидывания решений, которые и порождают ударные волны.

В силу этого механизма, ударная волна в обычной среде в это всегда волна сжатия. Однако в тех системах, в которых скорость распространения возмущений уменьшается с ростом плотности, будет наблюдаться ударная волна разрежения.^{[источник не указан 883 дня]}

Описанный механизм предсказывает неизбежное превращение любой звуковой волны в слабую ударную волну. Однако в повседневных условиях для этого требуется слишком большое время, так что звуковая волна успевает затухнуть раньше, чем нелинейности становятся заметны. Для быстрого превращения колебания плотности в ударную волну требуются сильные начальные отклонения от равновесия. Этого можно добиться либо созданием звуковой волны очень большой паллетный громкости, либо механически, путём околозвукового движения объектов в среде. Именно поэтому ударные волны легко возникают при взрывах, при около- и сверхзвуковых движениях тел, при мощных электрических разрядах и т. д.

[править] Микроскопическая структура ударной волны

Ширина ударных волн большой паллетный интенсивности имеет величину порядка длины свободного пробега молекул газа (более точно в ~10 длин свободного пробега, и не может быть менее 2 длин свободного пробега; данный результат получен Чепменом в начале 1950-х). Так как в макроскопической газодинамике длина свободного пробега должна рассматриваться равной нулю, чисто газодинамические методы непригодны для исследований внутренней структуры ударных волн большой паллетный интенсивности^[2].

Для теоретического изучения микроскопической структуры ударных волн применяется кинетическая теория. Аналитически задача о структуре ударной волны не решается, но применяется ряд упрощённых моделей. Одной из таких моделей является модель Тамма-Мота-Смита^[3]^[4].

[править] Скорость распространения ударной волны

Скорость распространения ударной волны в среде превышает скорость звука в данной среде. Превышение тем больше, чем выше интенсивность ударной волны (отношение давлений перед и за фронтом волны): (p_{уд.волны} в p_{сп.среды})/ p_{сп.среды}^[5].

Например, недалеко от центра ядерного взрыва скорость распространения ударной волны во много раз выше скорости звука. При удалении с ослаблением ударной волны, скорость её быстро снижается и на большой паллетный дистанции ударная волна вырождается в звуковую (акустическую) волну, а скорость её распространения приближается к скорости звука в окружающей среде. Ударная волна в воздухе при ядерном взрыве мощностью 20 килотонн проходит дистанции: 1000 м за 1,4 с, 2000 м в 4 с, 3000 м в 7 с, 5000 м в 12 с. Поэтому у человека, увидевшего вспышку взрыва, есть какое-то время для укрытия (складки местности, канавы и пр.) и тем самым уменьшения поражающего воздействия ударной волны^[6].

Ударные волны в твёрдых телах (например, вызванные ядерным или обычным взрывом в скальной породе, ударом метеорита или кумулятивной струёй) при тех же скоростях имеют значительно бо́льшие давления и температуры. Твёрдое вещество за фронтом ударной волны ведёт себя как идеальная сжимаемая жидкость, то есть в нём как бы отсутствуют межмолекулярные и межатомные связи, и прочность вещества не оказывает на волну никакого воздействия. В случае наземного и подземного ядерного взрыва ударная волна в грунте не может рассматриваться, как поражающий фактор, так как она быстро затухает; радиус её распространения невелик и будет целиком в пределах размеров взрывной воронки ^[7], внутри которой и без того достигается полное поражение прочных подземных целей.

[править] Ударные волны в специальных условиях

Гидрогазоаналогия

Ударная волна, путём нагрева среды, может вызвать экзотермическую химическую реакцию, что, в свою очередь, отразится и на свойствах самой ударной волны. Такой комплекс «ударная волна + реакция горения» носит название волны детонации.
В астрофизических объектах ударная волна может двигаться со скоростями, близкими к скорости света. В этом случае ударная адиабата модифицируется.
Ударные волны в замагниченной плазме также обладают своими характерными особенностями. При переходе через разрыв, изменяется также и величина магнитного поля, на что тратится дополнительная энергия. Это влечёт за собой существование максимально возможного коэффициента сжатия плазмы при сколь угодно сильных ударных волнах.
Касательные ударные волны представляют собой поверхность разрыва смешанного (нормального и тангенциального) типа.

[править] См. также

[править] Примечания

в‘ Лойцянский Л. Г. Механика жидкости и газа. М.: ГИ ТТЛ, 1950. в 165 с.
в‘ Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теоретическая физика:Учебное пособие в 10 т. Т. VI Гидродинамика. Москва: Наука, 1986 с.494
в‘ п»їMott-Smith, H. M. (1951-06-15). «The Solution of the Boltzmann Equation for a Shock Wave». Physical Review 82 (6): 885. DOI:10.1103/PhysRev.82.885. Проверено 2010-04-12.
в‘ Тамм И. Е. Труды Физического института им. Лебедева АН СССР 29 (1965). Работа выполнена в 1947 г.
в‘ Ударная волна в Большой Советской Энциклопедии. Архивировано из первоисточника 3 февраля 2012. Проверено 11 сентября 2011.
в‘ Ударная волна в воздухе. Архивировано из первоисточника 3 февраля 2012. Проверено 11 сентября 2011.
в‘ . Impact and explosion cratering. New-York, 1977. С. 804

Это заготовка статьи о звуке. Вы можете помочь проекту, исправив и дополнив её.

Это заготовка статьи по физике. Вы можете помочь проекту, исправив и дополнив её.

[0] в‘ Лойцянский Л. Г. Механика жидкости и газа. М.: ГИ ТТЛ, 1950. в 165 с.

[1] в‘ Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теоретическая физика:Учебное пособие в 10 т. Т. VI Гидродинамика. Москва: Наука, 1986 с.494

[2] в‘ п»їMott-Smith, H. M. (1951-06-15). «The Solution of the Boltzmann Equation for a Shock Wave». Physical Review 82 (6): 885. DOI:10.1103/PhysRev.82.885. Проверено 2010-04-12.

[3] в‘ Тамм И. Е. Труды Физического института им. Лебедева АН СССР 29 (1965). Работа выполнена в 1947 г.

[4] в‘ Ударная волна в Большой Советской Энциклопедии. Архивировано из первоисточника 3 февраля 2012. Проверено 11 сентября 2011.

[5] в‘ Ударная волна в воздухе. Архивировано из первоисточника 3 февраля 2012. Проверено 11 сентября 2011.

[6] в‘ . Impact and explosion cratering. New-York, 1977. С. 804

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

Ударная волна

Содержание

[править] Общие макроскопические свойства ударных волн

[править] Термодинамика ударных волн

[править] Происхождение ударных волн

[править] Микроскопическая структура ударной волны

[править] Скорость распространения ударной волны

[править] Ударные волны в специальных условиях

[править] См. также

[править] Примечания

Личные инструменты

Пространства имён

Варианты

Просмотры

Действия

Поиск

Навигация

Участие

Печать/экспорт

Инструменты

На других языках